gemessen,
nicht vermutet.

rückstreuung. Glas ist nie vollkommen gleichmäßig. Mikroskopisch kleine Dichteschwankungen, eingefroren beim Ziehen der Faser, streuen einen winzigen Teil des Lichts in alle Richtungen (Rayleigh-Streuung). Ihre Stärke nimmt mit der vierten Potenz der Wellenlänge ab, kurze Wellenlängen streuen also deutlich mehr. Nur der Bruchteil, der rückwärts in den Kern zurückgeführt wird, erreicht wieder das Messgerät. Dieses schwache, kontinuierliche Echo ist die Grundlinie jeder OTDR-Kurve.

von der zeit zur entfernung. Das OTDR misst, wann das Licht zurückkommt. Weil es den Weg hin und zurück läuft, gilt: Entfernung = Lichtgeschwindigkeit × Laufzeit ÷ (2 × Gruppenindex). Der Gruppenindex einer Standard-Singlemode-Faser liegt bei etwa 1,47; Licht legt darin rund 20 Zentimeter pro Nanosekunde zurück. Ein Meter Faser entspricht damit knapp 10 Nanosekunden Umlaufzeit. Wie genau die Entfernung stimmt, hängt davon ab, dass der Gruppenindex im Gerät zur verlegten Faser passt.

warum die linie gerade fällt. Das Messbild zeigt den Pegel logarithmisch in Dezibel. Eine gleichmäßig dämpfende Faser verliert pro Kilometer denselben Anteil, auf der logarithmischen Skala wird daraus eine gerade Linie. Da das Licht hin und zurück läuft, rechnet das Gerät die Werte auf eine Richtung um; die Steigung entspricht direkt der Dämpfung in dB pro Kilometer. Typisch für Singlemode-Fasern sind etwa 0,35 dB/km bei 1310 nm und etwa 0,2 dB/km bei 1550 nm.

reflektierende ereignisse. Wo Licht von Glas in Luft übergeht, wird nach den Fresnel-Gleichungen ein Teil zurückgeworfen: bei einem Brechungsindex von etwa 1,47 rund 4 Prozent, das entspricht etwa −14 dB. Ein offenes, glatt gebrochenes Faserende oder ein Stecker mit winzigem Luftspalt erzeugt deshalb eine deutliche Spitze. Schräg geschliffene APC-Stecker lenken dieses Licht aus dem Kern und reflektieren erheblich weniger. Hinter jedem Stecker bleibt zusätzlich ein kleiner Pegelverlust.

nicht reflektierende ereignisse. Ein guter Fusionsspleiß verbindet Glas mit Glas und reflektiert praktisch nicht; er zeigt sich nur als kleine Stufe, oft unter 0,1 dB. Eine zu enge Biegung lässt Licht aus dem Kern austreten. Weil längere Wellenlängen weniger stark im Kern geführt werden, verliert eine Makrobiegung bei 1550 nm deutlich mehr als bei 1310 nm. Der Vergleich beider Wellenlängen unterscheidet so eine Biegung von einem schlechten Spleiß.

totzonen und vorlauffaser. Nach einer starken Reflexion ist der Empfänger kurz geblendet. In dieser Totzone lassen sich weitere Ereignisse nicht oder nicht getrennt erkennen. Deshalb wird zwischen Messgerät und Strecke eine Vorlauffaser gesetzt, und oft eine Nachlauffaser am Ende. So liegen der erste und der letzte Stecker der eigentlichen Strecke im messbaren Bereich.

pulsbreite, dynamik und auflösung. Ein langer Lichtimpuls transportiert mehr Energie und erreicht weiter entfernte Stellen, verschmiert aber nahe beieinanderliegende Ereignisse. Ein kurzer Impuls trennt Ereignisse fein, verliert sich aber schneller im Rauschen. Um aus dem schwachen Echo ein sauberes Bild zu gewinnen, mittelt das Gerät tausende Einzelmessungen. Die Einstellungen werden deshalb nach Streckenlänge und Prüfziel gewählt.

gainer und geisterechos. Treffen zwei Fasern mit leicht unterschiedlichem Modenfelddurchmesser aufeinander, streuen sie unterschiedlich stark zurück. Am Spleiß kann die Kurve dann scheinbar ansteigen, ein sogenannter Gainer, obwohl Licht verloren geht. Aus der Gegenrichtung erscheint dieselbe Stelle als zu großer Verlust. Erst der Mittelwert beider Richtungen ergibt die echte Spleißdämpfung. Starke Reflexionen können zudem Mehrfachechos erzeugen, die als Geisterereignisse hinter dem Faserende auftauchen; sie gehören zur Messung, nicht zur Strecke.